阅读提示：为防止内容获取不全，请勿使用浏览器阅读模式。
感染了台上的叶笃正，只见他勐然一拍桌子：
“好！很好！都是好样的！”
“既然大家都不愿意离开这里，那么今晚咱们就好好的算上一场！”
说着。
叶笃正又拍了拍面前的文件，快速说道：
“各位同志，大家应该都知道，气象数据存在很强的时效性。”
“所以现在我们长话短说，请小组长们上前认领各自需要计算的文档吧。”
“首先是第一组......”
随后在陶诗言和几位组长的协助下。
这些文件被快速下发到了每个人的手中。
接着短短五分钟不到。
帐篷内便响起了刷刷刷的笔算和噼里啪啦的算盘声。
作为项目的总负责人，叶笃正这次同样也亲自下场进行了计算，并且负责的是最复杂的涡度场。
涡度。
这是和散度是差不多用处的概念。
不过散度描的是述气流的离散程度，一般正值为气流辐散，负值气流辐合。
而涡度有绝对涡度和相对涡度之分。
它们的关系可以通过【绝对涡度=相对涡度+2Ω】（其中Ω为地球自转角速度）来计算。
这部分计算是叶笃正主动申请下来的，毕竟.....
在之前的计算过程中，他就曾经在三维空间流体方面栽了个跟头。
当时他将笛卡尔坐标系转化为曲面坐标，将连续方程拆分成水平和垂直两个方向分别计算。
同时在痕量物质方面依据雷诺分解，把瞬时浓度分解为了均值项和湍流项。
但后来实际情况证明他的思路是错误的，他低估了垂直梯度的实际变动量。
换而言之.....
他必须要重新设计出一个模型。
想到这里。
叶笃正先在算纸上写下了一个方程：
Du/Dt=−∇(p/)+v∇²u
这是很有名的纳维-斯托克斯方程，提出于一百多年前，属于一个描述流体情况的方程组。
其中的斯托克斯想必有些同学会感觉眼熟——没错，这个斯托克斯就是1850副本中徐云的便宜导师......
它关于u的边界条件是u=0。
接着叶笃正很快又写道：
δT=(∂T/∂t)δt+(∂T/∂x)δx+…
δx=uxδt，进而
DT/Dt=∂T∂t+ux∂T∂x+uy∂T∂y+uz∂T∂z=∂T∂t+(u⋅∇)T.......
DA/Dt=∂A∂t+(u⋅∇)A.....
所以okes方程可以改写为：
Du/Dt=∂u∂t+(u⋅∇)u=−∇(p/)+v∇2u。
写到这里。
叶笃正不由笔尖一顿。
上头这部分推导是他在前些天想出来的优化形式，弥补了自己原先思路的不足。
但是.....
到了变式后的这一步。
叶笃正就不知道该如何继续了。
没错。
不是计算或者推导不出哪个数值。
而是不知道该怎么推导了。
为此他还请教过首都的竺可桢老先生，但即便是竺老也没什么办法。
竺老只是给出了一个考虑非线性项的想法，但叶笃正总感觉这样算有点问题。
而就在叶笃正一筹莫展之际。
不知道为什么，叶笃正忽然感觉自己的耳边有些异样。
怎么说呢.......
仿佛有人在对着自己的耳边吹风？
于是叶笃正下意识转过头，结果正正好对上了一张裹的跟木乃尹似的
本章未完，请点击下一页继续阅读》》